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铸铜工艺流程

这个伯努利方程式是理想液体稳定流动微小流束的方程式。而在实际流体的流动中,因性产生阻力而损失一部分能量,所以在实际流体中的任一微小流束上两个断面的能量就不「能相等。所谓能量损失就是上三种能量中要消耗一部分为克服阻力而变成热能,如用w代表单位质量液体从断面I到断面Ⅱ间的能量损失(这叫做损失水头),则实际(不能压的)液体的微小流束的伯努利方程可写成:PPh+a+hw.hw也是以长度为单位和上述各项一样。实际流体的伯努利方程式可用图1-27表示。可借用此理论来分析、指导压铸过程中金属液流的充填能量E=Q2/2.式中,E为金属液的能量(N/Q);Q为金属液流的质量,g;v为金属液的充型速度,m/s可知,由于铸件质量是定值,充型能量的大小就取决于充型速度。当充型速度下降时,能量也下降,反之亦系统时,应考虑使金属液流所受的阻力、卷气等妨碍充型速度的因素尽量小,尽量减少充型速度下降,如此就可提高充型能量,获得良好的充型状态,以获得合格的压铸件(2)门列夫的尽流、亲流理论和雷诺数。186年门德列夫研究流体运动状态,得出流体的流动有层流和素流两种状态,他指出流时,阻力约与速度的一次方成正比,流时,阻力与速度的平方成正比。1883年,雷请公布了他的实验,证实了门德列夫的上述公式,并指出当流体的流速低于一定值(上临界速度)时,层流状态就变成紊流状态。他从实验得知,各种液体的临界雷诺数(C=Rep数,并测得上临界雷诺数Rekp,B=13800,下临界雷诺数Re,H=2320,由此得到:13800上临界速度vapB=d2320下临界速度UapH=-d

式中,y=2称为流体的运动黏性系数,可通过查表求得。通常都应用雷诺数Re=来判断流态。若Re<Rep,H则为层流;若Re>ReB则为素流在设计压铸模型腔及浇注系统时,应尽量避免紊流得到层流,以保证获得无气孔、无铁豆、冷隔和夹渣的铸件。(3)帕斯卡原理。对密闭容器中静止的液体之一部分所加的力,将原封不动地传递给液体的各部分。此原理可用图1-28解析如下:作用在小活塞上的力为P0,作用在大活塞上的力为P1,它们同在液体上产生一个压
 
 

 

 

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